边界区域的网格划分
拉格朗日和滑动边界区域上的自适应网格是受约束的网格和材料必须一起移动的方向垂直于边界。这样一个边界的内部上的节点被允许在边界区域内的材料上自由滑动，这最大化了可以执行的网格平滑的量。节点定位在每个网格扫描应用的基本平滑方法，同时约束节点位于边界区域上。在三维空间中，拉格朗日边界区域上的某些节点将位于拉格朗日边缘上。在每个网格扫描这些节点的位置，通过应用基本的平滑方法，同时约束节点位于沿离散拉格朗日边缘。
对于沿边界由单元到单元的物质流动相对于变形显著的问题，当这些约束被对称地施加于物流的上下游方向时，边界网格就会产生振荡。abaqus/explicit使用自由边界约束的petrov-galerkin加权来抑制任何振荡。该算法具有体积保持性，并能自动选择上卷的程度。
将解变量平流到新网格
abaqus/中自适应网格划分的框架显式的是任意拉格朗日-欧拉方法，它引入了对流项的动量平衡和质量守恒方程，考虑到独立的网格和材料的运动。求解这些修正方程的基本方法有两种：直接求解非对称方程组，或用算子分裂将拉格朗日(物质)运动与附加网格运动解耦。abaqus/explicit中使用了算子分裂法，因为它的计算效率很高。此外，这种技术在显式设置中是合适的，因为小的时间增量限制了单个增量内的运动量。
在一个自适应网格增量的元素配方，边界条件，外部载荷，接触条件等，首先处理的方式与纯拉格朗日分析相一致。一旦拉格朗日运动更新和网格扫描已执行找到新的网格，凯发网站的解决方案的变量是
通过执行平流扫描重新绘制。平流扫掠解释了动量平衡和连续性方程中的平流项。
元素变量的平流方法
单元和材料状态变量必须在每次平流扫掠中从旧网格转移到新网格。要对流的变量的数量取决于材料模型和单元配方，但是，应力，历史变量，密度和内部能量始终是凯发网站的解决方案的变量。元素变量的平流有两种方法：基于vanleer工作的缺省二阶方法(van leer，1977)和基于供体细胞差分的一阶方法。
这两种平流方法都包含了上卷的概念。当从旧的网格映射到新的网格时，它们也在整体意义上保存元素变量(也就是说，通过自适应网格划分，在域上集成的任何解变量的值都是不变的)。采用守恒型算法自动求解单元密度和内能，保证了无欧拉边界的自适应网格区域的质量守恒和能量守恒。
这两种平流方法也是单调的和一致的。如果在旧网格的一部分上具有单调的、递增的空间分布的元素量在新网格中保持不变，则方法是单调的。如果当解变量平流到与旧网格相同的新网格时，所有元素量保持不变，则该方法是一致的。
二阶平流
默认情况下，所有自适应网格域都使用二阶平流。它被推荐用于所有问题，从准静态到瞬态动态冲击。通过首先确定每个旧单元中变量的线性分布，将单元变量0从旧网格重新映射到新网格，如图2所示，用于简单的一维网格。
图2：二阶平流。
中间元素中o的线性分布取决于相邻两个元素中o的值。若要构造线性分布：
1.a qua dra ti in te rr or tiin te rr orti 0n是在中间元素及其相邻元素中的in te rror ti on的in te rr or ti的in terr or ti之间的in te rr or ti。
2.通过对二次函数求导，求出中间元素积分点处的斜率，得到试线性分布otrig。
3.通过减小中间单元的斜率，直到其最小值和最大值在相邻单元中的原始常数值的范围内，来限制中间单元中的试线性分布。这个过程被称为通量限制，是确保平流单调的必要条件。
一旦确定在旧的网格中的所有元素的通量有限的线性分布，这些分布被集成在每个新元素。变量的新值通过将每个积分的值除以新元素体积来得到。(请参见图3，了解此计算的一阶示例。)
输入文件用法：使用以下选项可指定应使用二阶平流方法来重新映射元素变量：
*自适应网格控制，命名，添加顺序
abaqus/cae用法：step模块：其他->ale自适应网格控件>create：name：name，按二阶切换
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